Жіктелуі[өңдеу | қайнарын қарау]
Егер зарядталған бөлшектер движутся ішінде макроскопиялық тел қатысты сол немесе басқа ортаның болса, онда мұндай ток деп аталатын электр тогын өткізгіштігі. Егер движутся жылжымалы бөліктер бетіндегі макроскопиялық зарядталған дененің (мысалы, зарядталған тамшы жаңбыр), онда бұл ток деп атайды конвекционным[3].

Оның тұрақты және айнымалы электр токтары, сонымен бірге әр түрлі түрлері, айнымалы ток. Мұндай ұғымдар жиі сөз “электр” түсіреді.

Тұрақты ток — ток бағыты мен шамасы өзгермейді.
Айнымалы ток — электр тогы, изменяющийся уақыт[5]. Астында айнымалы токпен түсінеді кез келген ток болып табылмайтын және тұрақты.
Периодтық ток — электр тогы, лездік мәні қайталанып тең интервалдары уақыт өзгеріссіз реттілігі[5].
Синусоидалы ток — мерзімдік электр тогы болып табылатын синусоидальды функциясы уақыт[5]. Арасында ауыспалы токтың негізгі болып табылады ток шамасы бойынша өзгереді синусоидальному заң[6]. Бұл жағдайда потенциал әрбір соңына өткізгіштің өзгереді қатысты әлеуетіне басқа соңына өткізгіштің кезек-кезек отырып, оң теріс және керісінше өтіп, бұл ретте барлық аралық әлеуеті (қоса алғанда және нөлдік әлеует). Нәтижесінде туындайды ток үздіксіз өзгертетін бағыт: бір бағытта қозғалған кезде ол өседі, шегіне деп аталатын, амплитудным мәні, содан кейін басылып келеді, қай уақытта нөлге тең болады, содан кейін қайтадан өседі, бірақ басқа бағытта, сондай-ақ жетеді максималды маңызы бар қаланың, басылып келеді, содан кейін қайтадан өту арқылы нөл, содан кейін цикл барлық өзгерістер жаңартылады.
Квазистационарный ток — “баяу изменяющийся айнымалы ток, лездік мәндер үшін оның жеткілікті дәлдікпен орындалады заңдар тұрақты токтардың” (БСЭ)[7]. Осы заңдармен болып табылады Ом заңы, ережесі, кирхгоф заңдары, және басқалар. Квазистационарный ток сияқты, тұрақты ток, бірдей ток күші барлық қимада токтың тармақталмаған тізбегі. Есептеу кезінде тізбектерді квазистационарного ток-туындайтын э. д. с. индукция сыйымдылық және индуктивтілік ретінде ескеріледі шоғырланған параметрлері. Квазистационарными болып табылады кәдімгі өнеркәсіптік токтар басқа, ток желілерінде алысқа беру, шарт квазистационарности сызығының бойымен орындалмайды.[7]
Жоғары жиілікті Ток — айнымалы ток, (бастап жиілігі шамамен ондаған кГц), болады маңызды мұндай құбылыстар[8], сәуле электромагниттік толқындар және скин-эффект. Сонымен қатар, егер толқын ұзындығы сәуле айнымалы ток айналады салыстырмалы өлшемдері электр тізбектің болса, шарт бұзылады квазистационарности талап ерекше тәсілдерді есептеу және жобалау мұндай тізбектер (см Ұзын сызық).
Пульсирующий ток — бұл кезеңдік электр тогы, арнаулы-орта, оның мәні кезеңде өте жақсы нөлден[5].
Однонаправленный тогы — электрический ток өзгертпейтін өз бағыттары[5].
Құйынды токтар[היום-מחר
Толық мақаласы: Құйынды токтар
Құйынды токтар (Фуко токтары) — “тұйық электр тогы массивном өткізгіштегі пайда болатын өзгеруі кезінде пронизывающего оның магниттік ағыны”[9], сондықтан құйынды токтар болып табылады индукционными тоқпен. Қарағанда тезірек өзгереді магнит ағыны соғұрлым күшті құйынды токтар. Құйынды токтар емес текут белгілі бір жолдары сымдарда, ал замыкаясь explorer ішінде құрайды вихреобразные контурлары.

Болуы құйынды токтардың әкеледі скин-тиімділік, яғни сол айнымалы электр ток және магнит ағыны қолданылады, негізінен, үстіндегі қабатында өткізгіш. Қыздыру вихревыми тоқпен өткізгіштердің әкеледі шығындарға энергиясын, әсіресе сердечниках катушка айнымалы ток. Үшін шығынын азайту, энергия құйынды токтар қолданады бөлу магнит өткізгіштерді айнымалы тоқтың жекелеген пластиналар, бір-бірінен оқшауланған және орналасқан перпендикуляр бағыты құйынды токтар, бұл шектейді және ықтимал шекарасын, олардың жолдары мен қатты азайтады шамасын осы токтар. Кезде өте жоғары жиіліктерде орнына ферромагнетиков үшін магнит сымдарды қолданады магнитодиэлектрики, онда өте үлкен кедергі құйынды токтар іс жүзінде пайда болмайды.

Сипаттамалары[היום-מחר
Тарихи қабылданды, бұл бағыт тогы сәйкес келеді қозғалыс бағытымен оң зарядтардың өткізгіш бетінде орналасуы. Бұл ретте, егер жалғыз ток көздері болып табылады теріс зарядталған бөлшектер (мысалы, электрондар металда, онда бағыты токтың бағыты қарама-қарсы болып зарядталған бөлшектердің қозғалысы.[2].

Дрейфовая жылдамдығы электрондар[היום-מחר
Жылдамдығы (дрейфовая) бағытталған қозғалысы бөлшектердің проводниках, туындаған сыртқы өрістен байланысты материалды өткізгіш масса мен заряд бөлшектер, қоршаған температура, қоса берілген потенциалдар шамасын құрайды, әлдеқайда аз жылдамдығы света. 1 секунд ішінде электрондары explorer ішінде жылжиды есебінен реттелген қозғалысы кем 0,1 мм[10] 20 есе баяу жылдамдығы ұлулар[дереккөзі көрсетілмеген 224 күн]. Бұл таралу жылдамдығы меншікті электр тогы тең жылдамдығы жарық жылдамдығының таралу майдан электромагниттік толқындар). Яғни, онда электрондар өзгертеді жылдамдығы қозғалыс кейін кернеудің өзгеру, перемещается жылдамдығы тарату электромагниттік тербелістер.

Ток күші және ток тығыздығы[היום-מחר
Толық мақаласы: ток Күші
Электр тогы бар сандық сипаттамалары: скалярную — ток күші, және векторлық — ток тығыздығы.

Ток күші — физикалық шама қатынасына тең санын заряд {\displaystyle \Delta Q} \Delta Q, өткен уақыттағы {\displaystyle \Delta t} \Delta t арқылы өткізгіштің көлденең қимасы, шамасы, осы уақыт аралығы.

{\displaystyle I={\frac {\Delta Q}{\Delta t}}.} I={\frac {\Delta Q}{\Delta t}}.
Ток күші Халықаралық бірлік жүйесінде (СИ) өлшенеді амперах (орыс белгілеу: А; халықаралық: A).

Ом заңы бойынша ток күші {\displaystyle I} I учаскесінде тізбектің тікелей пропорционалды кернеу {\displaystyle U} U қоса берілген осы учаскесіне тізбек және кері пропорционал және оның кедергісіне {\displaystyle R} R:

{\displaystyle I={\frac {U}{R}}.} I = \frac{U}{R}.
Егер учаскеде тізбекте электр тогы емес тұрақты болса, онда кернеу мен ток күші тұрақты түрде өзгереді, бұл ретте әдеттегі айнымалы токтың орташа мәні кернеу мен ток күшінің нөлге тең болады. Алайда, орташа қуаты кезінде бөлінетін бұл жылу нөлге тең емес. Сондықтан қолданады мынадай ұғымдар пайдаланылады:

лездік кернеу мен ток күші, яғни жұмыс істеп тұрған қазіргі уақытта уақыт.
амплитудные кернеу мен ток күші, яғни, ең жоғары абсолюттік маңызы бар
тиімді (қолданыстағы) кернеу және ток күші анықталады жылу әсерінен ток, яғни бірдей маңызы бар, олар тұрақты ток осындай жылу әсері.[11]
Ток тығыздығы векторы, абсолюттік шамасы тең қатысты күш арқылы өтетін токты біраз өткізгіштің қимасы, перпендикулярное бағыты ток, алаңға осы қима, ал бағыты векторының сәйкес келеді қозғалыс бағытымен оң зарядтар құрайтын ток.

Сәйкес Ом заңы дифференциалды түрде тоқтың тығыздығы ортаға {\displaystyle {\vec {j}}} \vec{j} пропорционал электр өрісінің {\displaystyle {\vec {E}}} {\vec {E}} өткізгіштігі ортаның {\displaystyle \ \sigma } \ \sigma:

{\displaystyle {\vec {j}}=\sigma {\vec {E}}.} \vec{j} = \sigma\vec{E}.
Қуаты[היום-מחר
Толық мақаласы: ом және Джоуль — ленц заңдарының дифференциалдық түрі
Кезде ток өткізгіштегі жасалатын жұмыс қарсы күштердің кедергі. Электр кедергісі кез келген өткізгіштің екі құрамдауыштан тұрады:

белсенді қарсылық — қарсылық теплообразованию;
реактивті кедергісі — “қарсылық негізделген, электрлік энергия беруге немесе магнитному өріс (және кері)” (БСЭ)[12].
Әдетте, көп бөлігі электр тогының жылу түрінде бөлінеді. Қуаты жылу жоғалту деп аталады, шамасы, тең саны выделившегося жылу уақыт бірлігіне. Заңы Джоуль — ленц заңдарының дифференциалдық түрі қуаты, жылу жоғалтуды өткізгіштегі пропорционал күші өтетін ток және қоса берілген кернеу:

{\displaystyle P=IU=I^{2}R={\frac {U^{2}}{R}}} P = IU = I^2R = \frac{U^2}{R}
Қуаты өлшенеді ваттах.

Тұтас ортадағы көлемдік қуаты шығынын {\displaystyle p} p анықталады скалярным туындысы векторының ток тығыздығын {\displaystyle {\vec {j}}} \vec{j} векторының өрісінің {\displaystyle {\vec {E}}} {\vec {E}} осы нүктеде:

{\displaystyle p=\left({\vec {j}}{\vec {E}}\right)=\sigma E^{2}={\frac {j^{2}}{\sigma }}} p = \left(\vec{j}\vec{E}\right) = \sigma E^2 = \frac{j^2}{\sigma}
Көлемдік қуаты өлшенеді ваттах текше метріне.

Кедергісі сәуле туындаған білімі бар электромагниттік толқын өткізгіштің айналасында. Бұл кедергісі орналасқан күрделі түрі мен мөлшеріне байланысты өткізгіш ұзындығының сәулелену толқындар. Үшін бір түзу сызықты өткізгіш, онда барлық жерде ток бір бағытын және күшін, және ұзындығы L айтарлықтай аз ұзындығының сәулелену атындағы электромагниттік толқындар {\displaystyle \lambda } \lambda , тәуелділік қарсыласу шағылысуның және өткізгіштің салыстырмалы қарапайым:

{\displaystyle R=3200\left({\frac {L}{\lambda }}\right)} R=3200\left({\frac {L}{\lambda }}\right)
Ең қолданылатын электрлі ток стандартты 50 Гц жиілігімен сәйкес келетін толқын ұзындығы шамамен 6 мың шақырым, сондықтан сәулелену қуаты әдетте пренебрежительно салыстырғанда аздық қуаты жылу жоғалту. Алайда, ұлғайта отырып, жиілікті ток ұзындығы сәулелену толқын азаяды, тиісінше өседі сәулелену қуаты. Жолсерік қабілетті таратуы елеулі энергиясын, антенна деп аталады.