Заң Фарадей[היום-מחר
Заңға сәйкес электромагниттік индукция Фарадей (СИ):

{\displaystyle {\mathcal {E}}=-{{d\Phi _{B}} \over dt}} {\mathcal {E}}=-{{d\Phi _{B}} \over dt}
онда

{\displaystyle {\mathcal {E}}} {\mathcal {E}} — электрқозғаушы күші әрекет ететін бойымен еркін таңдалған контур,
{\displaystyle \Phi _{B}} {\displaystyle \Phi _{B}} {\displaystyle =\iint \limits _{S}{\vec {B}}\cdot d{\vec {S}},} =\iint \limits _{S}{\vec {B}}\cdot d{\vec {S}}, — магнит ағыны беті арқылы шектелген осы контурымен.
Белгісі “минус” формула көрсетеді ленц ережесі, аталған осылай атындағы орыс физика Э. Х. ленц заңдарының дифференциалдық түрі:

Индукциялық ток пайда болатын тұйық жүргізетін контурға ие, осындай бағыт, құрылатын атындағы магнит өрісі противодействует сол өзгерту магнит ағынының алған шақырылуы осы ток.
Үшін катушкалар орналасқан айнымалы магнит өрісінде заңы, Фарадей жазуға болады төмендегідей:

{\displaystyle {\mathcal {E}}=-N{{d\Phi _{B}} \over dt}=-{{d\Psi } \over dt}} {\mathcal {E}}=-N{{d\Phi _{B}} \over dt}=-{{d\Psi } \over dt}
онда

{\displaystyle {\mathcal {E}}} {\mathcal {E}} — электрқозғаушы күші,
{\displaystyle N} N — орам саны,
{\displaystyle \Phi _{B}} {\displaystyle \Phi _{B}} — магнит ағыны арқылы бір белесі,
{\displaystyle \Psi } \Psi — потокосцепление катушкалар.
Векторлық формасы[היום-מחר
Дифференциалды түрде заңы Фарадейдің жазуға болады мынадай:

{\displaystyle \operatorname {rot} \,{\vec {E}}=-{\partial {\vec {B}} \over \partial t}} \operatorname {rot} \,{\vec {E}}=-{\partial {\vec {B}} \over \partial t} (СИ жүйесінде)
немесе

{\displaystyle \operatorname {rot} \,{\vec {E}}=-{1 \over c}{\partial {\vec {B}} \over \partial t}} \operatorname {rot} \,{\vec {E}}=-{1 \over c}{\partial {\vec {B}} \over \partial t} (СГС жүйесінде).
Интегралдық нысанда (эквивалентті):

{\displaystyle \oint _{\partial S}{\vec {E}}\cdot {\vec {dl}}=-{\partial \over \partial t}\int _{S}{\vec {B}}\cdot {\vec {ds}}} \oint _{\partial S}{\vec {E}}\cdot {\vec {dl}}=-{\partial \over \partial t}\int _{S}{\vec {B}}\cdot {\vec {ds}}(СИ)
немесе

{\displaystyle \oint _{\partial S}{\vec {E}}\cdot {\vec {dl}}=-{1 \over c}{\partial \over \partial t}\int _{S}{\vec {B}}\cdot {\vec {ds}}} \oint _{\partial S}{\vec {E}}\cdot {\vec {dl}}=-{1 \over c}{\partial \over \partial t}\int _{S}{\vec {B}}\cdot {\vec {ds}} (СГС)
Мұнда {\displaystyle {\vec {E}}} {\vec {E}} — электр өрісінің кернеулігі, {\displaystyle {\vec {B}}} {\vec {B}} — магнит өрісі, {\displaystyle S\ } S\ — еркін беті, {\displaystyle \partial S} \partial S — оның шекарасы. Контур интегралдау {\displaystyle \partial S} \partial S түсініледі тіркелген (жылжымайтын).

Айта кету керек, заң Фарадей осындай нысанда, әлбетте, сипаттайды ғана бөлігін ЭҚК, бұл туындайды өзгерген кезде магнит ағыны арқылы пішінін өзгерту есебінен уақыт өте келе өзінің өріс (қозғалыс) шекарасының контуры (есепке алу туралы соңғы төменде қараңыз).

Бұл заң Фарадей жүйесіне кіреді электромагниттік өріс үшін Максвелл теңдеулер (дифференциалдық немесе интегралдық нысанда тиісінше)[2].
Егер, айталық, магнит өрісі тұрақты, ал магнит ағыны өзгереді салдарынан қозғалыс шекараларын контур (мысалы, ұлғайту, оның ауданы), онда пайда болатын ЭҚК порождается күшімен, удерживающими зарядтар контурындағы (өткізгіштегі) және күшпен Лоренца, порождаемой тікелей әсерінен магнит өрісінің қозғалыстағы (контуры бар) зарядтар. Бұл ретте теңдік {\displaystyle {\mathcal {E}}=-{{d\Phi }/dt}} {\mathcal {E}}=-{{d\Phi }/dt} жалғастыруда сақталатын, бірақ ЭҚК-і сол жақ бөлігінде енді ғана шектелмейді {\displaystyle \oint {\vec {E}}\cdot {\vec {dl}}} \oint {\vec {E}}\cdot {\vec {dl}} (ол осы жеке мысалда мүлдем нөлге тең). Жалпы жағдайда (қашан және магнит өрісі уақыт өте келе өзгереді, және контур қозғалады немесе өзгертеді нысаны) соңғы формула дұрыс сияқты, бірақ ЭҚК-і сол жақ бөлігінде мұндай жағдайда сомасы екі қосылғыштардың жоғарыда аталған, яғни порождается ішінара вихревым электр өрісі, ал ішінара күші Лоренца күшпен реакция қозғалыстағы өткізгіш).

Кейбір авторлар, мысалы, М. Лившиц журналында “Квант” 1998 жылы[3] жоққа қолданудың дұрыстығы термин заңы Фарадейдің немесе электромагниттік индукция заңы және т. б. – мынадай формула {\displaystyle {\mathcal {E}}=-{{d\Phi }/dt}} {\mathcal {E}}=-{{d\Phi }/dt} жағдайда, жылжымалы контуры (қалдырып белгілеу үшін осы жағдайды немесе оның бірігуі жағдайы өзгерген магнит өрісі, мысалы, термин ереже ағыны)[4]. Мұндай түсінуде Фарадей заңы — бұл заң қатысты ғана айналымы электр өрісі (бірақ ЭҚК қатысуымен құрылатын күш Лоренца), және бұл түсіну ұғымы заңы Фарадейдің дәл сәйкес келеді ұстауға тиісті Максвелл теңдеулері.
Алайда, мүмкіндігі (мейлі кейбір ескертпелермен, уточняющими облысы қолданылуын) сай келетін тұжырымын ереже “ағын” заңына электромагниттік индукция деп атауға болмайды, таза кездейсоқ. Бұл, кем дегенде, белгілі бір жағдайлар, бұл сәйкестік көрсетіледі айқын көрінісі принципі салыстырмалық. Атап айтқанда, мысалы, жағдайды салыстырмалы қозғалыс катушкалар қосылған оған вольтметрмен, измеряющим ЭҚК, көзі мен магнит өрісі (тұрақты магниттің немесе басқа катушкалар тогымен), санау жүйесіне байланысты бірінші катушка, ЭҚК-і көрсетіледі тең дәл циркуляциясы электр өрісінің, ал санау жүйесіне көзіне байланысты магнит өрісінің (магнит), шығу тегі ЭҚК байланысты тартылыс күшінің Лоренца қозғалмалы бірінші катушка заряд тасушылар. Бірақ та және басқа ЭҚК-і сәйкес келуі міндетті, өйткені вольтметр көрсетеді бір және сол шамасына қарамастан, қандай есептеу жүйесі және оның тыс.
Әлеуетті нысаны[היום-מחר
Кезінде мәнде магнит өрісі арқылы векторлық әлеуеті заңы Фарадейдің қабылдайды түрі:

{\displaystyle {\vec {E}}=-{\partial {\vec {A}} \over \partial t}} {\vec {E}}=-{\partial {\vec {A}} \over \partial t} (болмаған жағдайда безвихревого өріс, яғни электр өрісі порождается ғана толық магнит өзгеруіне, яғни электромагниттік индукциясы).
Жалпы жағдайда, есепке алу кезінде және безвихревого (мысалы, электростатикалық) өріс иеміз:

{\displaystyle {\vec {E}}=-\nabla \varphi -{\partial {\vec {A}} \over \partial t}} {\vec {E}}=-\nabla \varphi -{\partial {\vec {A}} \over \partial t}
Толығырақ [көрсету]
Қазақстан тарихы[היום-מחר
1820 жылы Ганс Христиан Эрстед көрсеткендей бойынша ағатын тізбекте электр тогы тудырады ауытқу магниттік нұсқар. Егер электр тогы тудырады магнетизм, онда магнетизмом тиіс байланысты пайда болуы электр тогының. Бұл ой захватила ағылшын ғалымы М. Фарадей. “Айналдыра магнетизм “электр”, — жазып алған ол 1822 жылы өз күнделігінде. Көптеген жылдар бойы табанды түрде алдына қойған, ол әр түрлі тәжірибелер, бірақ сәтсіз, және тек 29 тамыз 1831 жылы басталған триумф: ол ашты электромагниттік индукция құбылысы. Орнату, Фарадей жасады өз ашуға, қатысушыларды ” деп Фарадей жасап сақина жұмсақ темір, шамамен 2 см, ені 15 см, диаметрі және намотал көп ораммен мыс сым әрбір жарты сақина. Тізбек орамасының бір замыкала сым, оның витках болдым, магнитная стрелка, қашықтан соншалықты емес, ықпал етті қолданысқа магнетизм құрылған сақина. Арқылы екінші обмотку пропускался ток от батареи гальваникалық элементтер. Қосқан кезде токтың магнит стрелка елбасының қатысуымен мерекелік шара өтті бірнеше тербелістердің успокаивалась; кезде ток прерывали, стрелка қайтадан колебалась. Белгілі болғандай, стрелка отклонялась бір жаққа қосқан кезде ток және басқа кезде, ток прерывался. М. Фарадей белгіледі, бұл “айналдыруға магнетизм “электр” болады көмегімен қарапайым магнит.

Сол уақытта американдық физик Джозеф Генри сондай-ақ, сәтті өткізген іс-тәжірибелер индукция тоқтардың, бірақ ол жиналады нәтижелерді жариялауға өз тәжірибе, баспасөзде пайда болды, хабар М. Фарадей ашу туралы оларға электромагниттік индукция.

М. Фарадей талпынды пайдалануға шәкәрім атындағы құбылыс алуға жаңа көзі электр.

См. сондай-ақ, [היום-מחר
Взаимоиндукция
Фарадей заңы
Индуктивтілік
Фарадейдің электромагниттік индукция заңы
Ескертпелер[היום-מחר
↑ Көрсету жинақы
↑ The philosopher’s tree: a selection of Michael Faraday’s writings. — CRC Press. — P. 71. — ISBN 978-0-7503-0570-9.
↑ Бұл теңдеу Максвелл мүмкін қайта тіркелуі баламалы түрде
{\displaystyle \oint _{\partial S}{\vec {E}}\cdot {\vec {dl}}=-\int _{S}{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}\cdot {\vec {ds}}} \oint _{\partial S}{\vec {E}}\cdot {\vec {dl}}=-\int _{S}{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}\cdot {\vec {ds}}
(мұнда жай бойынша туынды t енгізілуі астында интеграл белгісі). Осындай түріндегі теңдеу, сондай-ақ енгізілуі мүмкін жүйесі Максвелл теңдеулер, бұл туралы ескертпе қозғалмау интегралдау контуры жоғалтады өзектілігі, өйткені туынды енді анық әрекет емес, облыстың шекарасын (шегін интегралдау), ал интегралдау кез келген жағдайда полагается “бір сәттік”. Жалпы, осындай түрде бұл теңдеу, сондай-ақ деп атай алады Фарадей заңына (үшін оны ажырата басқа да теңдеулер Максвелл) болсын, мұндай түрде ол келмесе, тікелей оның әдеттегі ” деген жазумен бірақ баламалы оған өз саласында қолдану).
↑ М. Лившиц электромагниттік индукция Заңы немесе “ереже” лек? // Квант. — 1998. — № 3. — С. 37-38.