1820 Жылы Эрстед (1777-1851) тауып, бұл жолсерік тогымен әсер етеді магниттік көрсеткіні бұрылып. Осыдан бір апта кейін Ампер көрсеткендей, екі параллель өткізгіштің тогы бір бағыты тартылады, бір-біріне. Кейінірек, ол білдірді болжам, бұл барлық магниттік құбылыстар түсіндіріледі тоқпен, оның магниттік қасиеті тұрақты магниттерді байланысты тоқпен тұрақты циркулирующими ішінде осы магниттерді. Бұл болжам толығымен сәйкес келеді қазіргі заманның талаптарына сай.
Электр өрісінің құрылатын электр зарядтармен қоршаған кеңістікте сипатталады күшпен қолданылатын, бір рет сынама заряд. Айналасында намагниченных материалдар мен өткізгіштердің электр тогымен туындайды магнит өрісі, олар бастапқыда характеризовали күшпен “бірлік” сынама полюс. Дегенмен, мұндай анықтау тәсілі магнит алаңның кернеулігінің, енді қолданылмайды, бұл тәсіл сақталған кезде бағыттағы магнит өрісі. Егер кішкентай магнитная стрелка подвешена өзінің орталығында масс және еркін айналатын кез-келген бағытта болса, онда оның бағдарлау және ма бағыты магнит өрісі.

Пайдалану магниттік полюстерінің сипаттамаларын анықтау үшін магниттік өрістердің бас тартуға тура келеді себептерге байланысты: біріншіден, болмайды оқшаулау жеке полюс; екіншіден, бірде жағдай, бірде шамасын полюсі болмайды дәл анықтау; үшіншіден, магниттік полюс – мәні бойынша, жалған ұғымдар, өйткені шын мәнінде, магниттік әсерлер негізделген қозғалысын электр зарядтарының. Тиісінше, осы магнит өрісі енді сипаттайды күшке олар жұмыс істейді, өткізгіштер тогы. – Сур. 2 бейнеленген жолсерік токомІ жатқан жазықтықта сурет жіберу; ток I сызықпен көрсетілген. Жолсерік орналасқан однородном магнит өрісінде, бағыт, оның параллель жазықтықта сурет құрайды бұрышы f бағыты өткізгіштің тогы. Шамасы магниттік индукция поляВ беріледі білдіру

онда F – күш, өріс b әрекет элементі өткізгіштің ұзындығы l тогымен I. F күштің Бағыты перпендикуляр ретінде бағыты магнит өрісі мен ток бағыты. – Сур. 2 бұл күш сурет жазықтығына перпендикуляр бағытталған оқырман. Шамасын B негізінен анықтауға болады, бұрылып жолсерік, покаF емес жетеді максималды кезде B = Fмакс/Il. Бағыт магнит өрісі де орнатуға болады, бұрылып жолсерік, әзірге күш F емес зейнетақы нөл, т. е. жолсерік болып шықса параллель B. Дегенмен бұл ережелер қиын тәжірибеде, эксперименттік әдістерін анықтау шамасы және бағыты магнит негізделген. Күші әрекет ететін ” жолсерік токпен, әдетте, түрінде жазады

Сур. 2. АНЫҚТАУ МАГНИТТІК ИНДУКЦИЯ ӨРІС B жөніндегі күшінде, ол әрекет өткізгіш ұзындығы l электр тогымен I.
Ж. Био (1774-1862) және Ф. Савар (1791-1841) шығарды заңы, есептеуге мүмкіндік беретін магниттік өріс құратын, белгілі бөлуге электр токтарының, ал

мұндағы B – магниттік индукция құрылатын элемент кіші өткізгіш ұзындығы l тогымен I. Бағыты магнит өрісінің құрылатын осы элементі ток-суретте көрсетілген. 3, түсіндірілмеген, сондай-ақ, шамасы r және f. Коэффициенті пропорционалдық k тәуелді таңдау өлшем бірлігі. Егер I өрнектеледі амперах, l және r – метрмен, ал B – теслах (Тл) болса, онда k =m0/4p = 10-7 Гн/м. Анықтау үшін шамасы мен бағыты B кез келген нүктесінде кеңістігін жасайды жолсерік үлкен ұзындығы мен еркін нысандағы керек ақыл сынған жолсерік қысқа дәліздер -, вычислить шамасы b мен бағытын анықтау өрістердің жекелеген отрезками, содан кейін векторлық опц-бұл жекелеген өрісі. Мысалы, егер ток I-өткізгіштегі, образующем шеңбер радиусы a, бағытталған, сағат тілімен, онда алаң ортасында шеңбер оңай шығарылады. Формула (13) қашықтық r әрбір элементтің өткізгіштің дейін орталық шеңбер сияқты a және f = 90°. Бұдан басқа, алаң құрылатын әрбір элемент перпендикуляр жазықтықта шеңбер бағытталған оқырман. Сложив барлық өрістерді аламыз, магниттік индукцию орталықта:

Сур. 3. БАҒЫТТАРЫН АНЫҚТАУ МАГНИТ ӨРІСІ B құрылатын ток I.

Табу өрісінде өткізгіштің маңында құрылатын өте ұзын прямолинейным жолсерік тогы I үшін өрістерді қосу қажет жүгінуге бірігуіне. Табылған осындай тәсілмен өрісі сияқты:

мұнда r – қашықтық бойынша перпендикуляру от өткізгіш. Бұл өрнек пайдаланылады қабылданған қазіргі уақытта анықтау ампера.

Картинки по запросу Электр тогы