Магниттік индукция {\displaystyle {\vec {B}}} {\vec {B}} — векторлық шама болып табылатын күштік сипаттамасы-магнит өрісі (оның әрекет ету зарядталған бөлшектер) осы нүктесінде кеңістік. Анықтайды, қандай күшпен {\displaystyle {\vec {F}}} {\vec {F}} магнит өрісі қолданылады заряд {\displaystyle q} q, қозғалыстағы жылдамдығы {\displaystyle {\vec {v}}} {\vec {v}}.

Нақты {\displaystyle {\vec {B}}} {\vec {B}} — бұл вектор, күш Лоренца {\displaystyle {\vec {F}}} {\vec {F}} тарапынан әсер ететін магнит өрісі[1] заряд {\displaystyle q} q, қозғалыстағы жылдамдығы {\displaystyle {\vec {v}}} {\vec {v}} тең

{\displaystyle {\vec {F}}=q[{\vec {v}}\times {\vec {B}}]} {\vec {F}}=q[{\vec {v}}\times {\vec {B}}]
{\displaystyle F=qvB\sin \alpha } {\displaystyle F=qvB\sin \alpha }
онда қосым крест белгіленген векторлық көбейтіндісі, α — векторлар арасындағы бұрыш жылдамдығын және магниттік индукция (бағыт вектордың {\displaystyle {\vec {F}}} {\vec {F}} перпендикуляр екеуіне де жіберілді ереже бойынша буравчика).

Сондай-ақ, магниттік индукция анықталуы мүмкін[2] қатынасы ретінде барынша механикалық сәттен күштердің қолданыстағы рамкаға тогы, помещенную біртекті өріс, шығармасы ток күшін аясында оның аумағы.

Негізгі іргелі сипаттамасы-магнит өрісі ұқсас вектору шиеленіс электр өрісі.

СГС жүйесінде магниттік индукция өріс өлшенеді гауссах (Гс), СИ жүйесінде — теслах (Тл)

1 Тл = 104 Гс
Магнитометры қолданылатын өлшеу үшін магниттік индукция деп атайды тесламетрами.

Негізгі теңдеулері[היום-מחר
Өйткені векторы магниттік индукция бірі болып табылады іргелі физикалық шамалар теориясы электромагнетизма, ол көп теңдеулер, кейде тікелей, кейде арқылы онымен байланысты магнит өрісінің кернеуі. Шын мәнінде, жалғыз область классикалық теориясы электромагнетизма, ол жоқ, бұл бәлкім сонда ғана таза электростатика.

(Мұнда формулаларды келтірейік ТИ түрінде вакуум үшін[3], онда нұсқалары бар үшін вакуум — орта; жазба басқа түрінде және егжей — см. сілтемелер бойынша).
“Магнитостатике[היום-מחר
“Магнитостатическом шегі[4] ең маңызды болып табылады:

Заңы, Био-Савар — қыркуйек қазақстан магнитостатике орын алып жатқан өзгерістер электростатике Кулон заңына:
{\displaystyle {\vec {B}}({\vec {r}})={\mu _{0} \over 4\pi }\int \limits _{L_{1}}{\frac {I({\vec {r}}_{1}){\vec {dL_{1}}}\times ({\vec {r}}-{\vec {r}}_{1})}{|{\vec {r}}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}},} {\displaystyle {\vec {B}}({\vec {r}})={\mu _{0} \over 4\pi }\int \limits _{L_{1}}{\frac {I({\vec {r}}_{1}){\vec {dL_{1}}}\times ({\vec {r}}-{\vec {r}}_{1})}{|{\vec {r}}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}},}
{\displaystyle {\vec {B}}({\vec {r}})={\mu _{0} \over 4\pi }\int {\frac {{\vec {j}}({\vec {r}}_{1})dV_{1}\times ({\vec {r}}-{\vec {r}}_{1})}{|{\vec {r}}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}},} {\displaystyle {\vec {B}}({\vec {r}})={\mu _{0} \over 4\pi }\int {\frac {{\vec {j}}({\vec {r}}_{1})dV_{1}\times ({\vec {r}}-{\vec {r}}_{1})}{|{\vec {r}}-{\vec {r}}_{1}|^{3}}},}
Теорема Ампера туралы циркуляциясы магнит өрісі[5]:
{\displaystyle \oint \limits _{\partial S}{\vec {B}}\cdot {\vec {dl}}=\mu _{0}I_{S}\equiv \mu _{0}\int \limits _{S}{\vec {j}}\cdot {\vec {dS}},} \oint \limits _{\partial S}{\vec {B}}\cdot {\vec {dl}}=\mu _{0}I_{S}\equiv \mu _{0}\int \limits _{S}{\vec {j}}\cdot {\vec {dS}},
{\displaystyle \mathrm {rot} \,{\vec {B}}\equiv {\vec {\nabla }}\times {\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {j}}.} \mathrm {rot} \,{\vec {B}}\equiv {\vec {\nabla }}\times {\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {j}}.
Жалпы жағдайда[היום-מחר
Негізгі теңдеулері (классикалық) электродинамика жалпы жағдайы (яғни, қарамастан шектеулерді магнитостатики) қатысатын векторы магниттік индукция {\displaystyle {\vec {B}}} {\vec {B}}:

Үш төрт теңдеулер Максвелл (негізгі теңдеулер электродинамика)
{\displaystyle \mathrm {div} \,{\vec {E}}={\frac {\rho }{\varepsilon _{0}}}\ \ \ \mathrm {rot} \,{\vec {E}}=-{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}} \mathrm {div} \,{\vec {E}}={\frac {\rho }{\varepsilon _{0}}}\ \ \ \mathrm {rot} \,{\vec {E}}=-{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}}
{\displaystyle \mathrm {div} \,{\vec {B}}=0\ \ \ \ \,\mathrm {rot} \,{\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {j}}+{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial {\vec {E}}}{\partial t}}} {\displaystyle \mathrm {div} \,{\vec {B}}=0\ \ \ \ \,\mathrm {rot} \,{\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {j}}+{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial {\vec {E}}}{\partial t}}}
атап айтқанда:
Заң болмаған монополя,
{\displaystyle \mathrm {div} \,{\vec {B}}=0,} \mathrm {div} \,{\vec {B}}=0,
Электромагниттік индукция заңы:
{\displaystyle \mathrm {rot} \,{\vec {E}}=-{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}},} {\displaystyle \mathrm {rot} \,{\vec {E}}=-{\frac {\partial {\vec {B}}}{\partial t}},}
Зарядтың Сақталу Заңы – Максвелл.
{\displaystyle \mathrm {rot} \,{\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {j}}+{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial {\vec {E}}}{\partial t}}.} {\displaystyle \mathrm {rot} \,{\vec {B}}=\mu _{0}{\vec {j}}+{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial {\vec {E}}}{\partial t}}.}
Формула күшін Лоренца
{\displaystyle {\vec {F}}=q{\vec {E}}+q[{\vec {v}}\times {\vec {B}}],} {\vec {F}}=q{\vec {E}}+q[{\vec {v}}\times {\vec {B}}],
Тергеу одан секілді
Білдіру үшін күш-Ампера, қолданыстағы тарапынан магнит өрісінің тогы (учаскесі сымның шектеулі тогы)
{\displaystyle d{\vec {F}}=[I{\vec {dl}}\times {\vec {B}}],} d{\vec {F}}=[I{\vec {dl}}\times {\vec {B}}],
{\displaystyle d{\vec {F}}=[{\vec {j}}dV\times {\vec {B}}],} d{\vec {F}}=[{\vec {j}}dV\times {\vec {B}}],
білдіру үшін айналу моментінің, қолданыстағы тарапынан магнит өрісінің магниттік диполь (деңгей тогы, оның немесе тұрақты магнит):
{\displaystyle {\vec {M}}={\vec {m}}\times {\vec {B}},} {\vec {M}}={\vec {m}}\times {\vec {B}},
білдіру үшін әлеуетті энергиясын магнитного диполя в магнит өрісінде:
{\displaystyle U=-{\vec {m}}\cdot {\vec {B}},}, U=-{\vec {m}}\cdot {\vec {B}},
сондай-ақ, келесі оның білдіру үшін күш қолданылатын магнитті диполь коронды магнит өрісі және т. б..
Білдіру үшін күш қолданылатын тарапынан магнит өрісінің магнитті нүктелік заряд:
{\displaystyle {\vec {F}}=K{\frac {q_{m}{\vec {r}}}{r^{3}}}.} {\vec {F}}=K{\frac {q_{m}{\vec {r}}}{r^{3}}}.
(бұл сөзді дәл келетін әдеттегі заң Кулон, кеңінен үшін пайдаланылады формальды есептеу үшін құнды болатынын, оның қарапайымдылығы қарамастан, бұл нақты магниттік зарядтардың табиғатта табылған жоқ; сондай-ақ, мүмкін, тікелей қолданылуы есептеу ететін күштің тарапынан магнит өрісінің полюс ұзын жұқа магнит немесе түзу).
Білдіру үшін магнит өрісінің энергиясының тығыздығы
{\displaystyle w={\frac {B^{2}}{2\mu _{0}}}} w={\frac {B^{2}}{2\mu _{0}}}
Ол өз кезегінде кіреді (бірге энергиясы электр өрісінің) білдіру үшін электрмагниттік өріс энергиясының және лагранжиан электромагниттік өріс және оның қолданылуы. Соңғы бір қазіргі заманғы тұрғысынан іргелі негіз болып табылады электродинамика (классикалық, жалпы және кванттық).
Ескертпелер[היום-מחר
↑ Егер ескеру және қолданысқа электр өрісінің E болса, онда формула (толық) күшін Лоренца қабылдайды түрі:
{\displaystyle {\vec {F}}=q{\vec {E}}+q[{\vec {v}}\times {\vec {B}}].} {\vec {F}}=q{\vec {E}}+q[{\vec {v}}\times {\vec {B}}].
Кезде электр өрісінің (немесе егер мүшесі сипаттайтын соң қолданысқа енгізіледі, арнайы шегеруге толық күш) имеем формуланы келтірілген негізгі мәтінінде.
↑ Бұл анықтама қазіргі заманғы тұрғысынан аз іргелі қарағанда, жоғарыда келтірілген (және болып табылады тек оның салдары), бірақ тұрғысынан жақын бір практикалық өлшеу тәсілдерінің магниттік индукция пайдалы болуы мүмкін; сондай-ақ, тарихи тұрғыдан.
↑ Яғни неғұрлым фундаментальном және қарапайым танысу үшін.
↑ Яғни жеке жағдайда тұрақты токтың және тұрақты электр және магнит өрістерінің немесе — шамамен — егер өзгерістер соншалықты медленны, олар елемеуге болады.
↑ Болып табылатын жеке магнитостатическим жағдайы заңының Ампера — Максвелл (см-бапта бұдан әрі). 

Яғни, біз туралы айтуға некой шамасы сипаттайтын шаманы күш магниттерді, дәлірек айтқанда, магниттік өріс, құрылатын олар. Магнит өрісі сипатталады векторлық шама деп аталады магнит индукциясы немесе магнит индукция. (қараңыз толығырақ электромагниттік индукция)

Белгіленеді индукция әрпімен B. Магниттік индукция-бұл күш, әрекет ететін өткізгіштер, бұл шамасы, ол арқылы осы күші мынадай формула бойынша есептеледі:

B=F / (I*l)

Немесе түрінде анықтау:

Модуль векторы магниттік индукция B қатынасына тең күшінің модулінің F, ол магнит өрісі әрекет етеді орналасқан перпендикуляр магниттік сызықтары өткізгіш тогы, ток күші explorer ішінде:, I және ұзындығы өткізгіштің l.

Неге тәуелді магниттік индукция
Магниттік индукция байланысты бірде ток, бірде-өткізгіштің ұзындығына, ол тек қана магнит өрісі. Яғни, егер біз, мысалы, уменьшим күші ток өткізгіштегі өзгертпей ештеңе, онда азаяды емес, индукция, ток күші байланысты тікелей пропорционалды, ал күш әсерінен магнит өрісінің жолсерік. Шамасы, сол индукция болып қалады тұрақты. Осыған байланысты индукцию деп санауға болады сандық сипаттамасы-магнит өрісі.

Өлшенеді магниттік индукция в теслах (1 Тл). Бұл ретте 1 Тл=1 Н/(А*м) .

Желінің магнит индукциясы
Магниттік индукция бар бағыт. Графикалық түрде оны зарисовывать түрінде желілер. Желінің магнит индукциясы бұл біз әлі күнге дейін көп ерте тақырыптарға деп атаған магниттік сызықтарының немесе сызықтармен магнит өрісі. Өйткені біз жоғарыда шығарды анықтау магниттік индукция, онда біз беруді анықтау және желілері магниттік индукция:

Сызықтың магниттік индукция желісі, жанама қолданылған әрбір нүктесіндегі өріс сайма-векторының бағыты магниттік индукция.

В однородном магнит өрісінде желісі магниттік индукция бір-біріне параллельді және вакуумдегі магнит өрісі бағытталған барлық нүктелерінде.

Жағдайда біртекті емес бөлігі магнит өрісі, мысалы, айналасындағы жүлдегер, вакуумдегі магнит өрісі өзгереді әрбір нүктесінде кеңістігін айналасында өткізгіш, ал жанама осы вектору құрылады концентрические окружности өткізгіштің айналасында. Сондай-ақ қандай болатынына желісі магнит индукциясы кеңейтілетін шеңбер айналасында өткізгіш.